Представлены результаты испытаний полиэтилена марки 2НТ11-9 (ПЭ-100) на одноосное растяжение для широкого диапазона значений скорости нагружения при сравнительно невысоких деформациях (менее 15…20 %). Для изучения процесса кратковременной (неустановившейся) ползучести приведены релаксационные кривые для различных уровней напряжения. Время наблюдения за процессом релаксации при испытаниях 1 ч. Исследована зависимость остаточных деформаций в материале от достигнутых при прямом нагружении полных деформаций. Для описания полученного набора экспериментальных данных предложены определяющие соотношения, учитывающие деформационное размягчение материала и его ползучесть с сохранением гипотезы о малости (линейности) деформаций. Подробно описан способ определения числовых значений параметров предлагаемой модели поведения материала. Значения упругих параметров модели установлены по равновесной кривой растяжения, а вязких — по кривым релаксации. Показано, что построенная модель с найденным таким образом единым набором числовых значений параметров позволяет удовлетворительно описать кривые одноосного растяжения материала при различных значениях скорости деформирования. В общем случае представленная модель поведения материала может быть использована при анализе кратковременной прочности изделий из частично кристаллических полимеров
Идентификаторы и классификаторы
- SCI
- Физика
Аморфно-кристаллический полимер представляет собой среду, которая состоит из кристаллической и аморфной фаз. Кристаллическая фаза образована упорядоченными сегментами макромолекул, аморфная — частями макромолекул, не вошедшими в кристаллиты и соединяющими последние между собой. Для полиэтилена высокой плотности доля кристаллической фазы относительно общей массы полимера (степень кристалличности) составляет примерно 60 %, чем объясняется высокий начальный модуль упругости материала по сравнению с резиноподобными средами, состоящими в основном из аморфной фазы. В процессе деформирования аморфно-кристаллического полимера до сравнительно небольших значений деформации (< 15…20 %) связность между соседними кристаллитами легко нарушается, что приводит к сильному размягчению полимера. При этом его модуль становится сопоставимым с модулем упругости аморфной фазы [1–6].
Если у вас возникли вопросы или появились предложения по содержанию статьи, пожалуйста, направляйте их в рамках данной темы.
Список литературы
1. Hong K., Rastogi A., Strobl G. A model treating tensile deformation of semicrystalline polymers: quasi-static stress-strain relationship and viscous stress determined for a sample of polyethylene. Macromolecules, 2004, vol. 37, iss. 26, pp. 10165-10173. DOI: 10.1021/ma049174h
2. Hong K., Strobl G. Моделирование растяжения полиэтилена: влияние температуры и степени кристалличности. Высокомолекулярные соединения. Серия А, 2008, т. 50, № 5, с. 760-772. EDN: IJUULB
3. Oshmyan V., Patlazhan S., Remond Y. Simulation of small-strain deformations of semi-crystalline polymer: coupling of structural transformations with stress-strain response. J. Mater. Sci., 2004, vol. 39, no. 11, pp. 3577-3586. :JMSC.0000030709.19754.28. DOI: 10.1023/B EDN: LINZNT
4. Ошмян В.Г., Патлажан С.А. Влияние структурных изменений и нелинейности пластического течения на малые деформации частично кристаллических полимеров. Высокомолекулярные соединения. Серия А, 2005, т. 47, № 4, с. 600-607. EDN: HSAGGH
5. Ошмян В.Г., Патлажан С.А. Принципы структурно-механического моделирования полимеров и композитов. Высокомолекулярные соединения. Серия А, 2006, т. 48, № 9, с. 1691-1702. EDN: HVDYXL
6. Патлажан С.А. Деформационное поведение полиэтилена высокой плотности ниже предела текучести: влияние скорости разгрузки. Высокомолекулярные соединения. Серия А, 2008, т. 50, № 5, с. 789-796. EDN: IJUULV
7. Mullins L. Effect of stretching on the properties of rubber. Rubber Chemistry and Technology, 1948, vol. 21, iss. 2, pp. 281-300. DOI: 10.5254/1.3546914
8. Mullins L., Tobin N.R. Stress softening in rubber vulcanizates. Part I. Use of a strain amplification factor to describe the elastic behavior of filler-reinforced vulcanized rubber. J. Appl. Polym. Sci., 1965, vol. 9, iss. 9, pp. 2993-3009. DOI: 10.1002/app.1965.070090906
9. Harwood J.A.C., Mullins L., Payne A.R. Stress softening in natural rubber vulcanizates. Part II. Stress softening effects in pure gum and filler loaded rubbers. J. Appl. Polym. Sci., 19651965, vol. 9, iss. 9, pp. 3011-3021. DOI: 10.1002/app.1965.070090907
10. Diani J., Fayolle B., Gilormini P. A review on the Mullins effect. Eur. Polym. J., 2009, vol. 45, iss. 3, pp. 601-612. DOI: 10.1016/j.eurpolymj.2008.11.017 EDN: KPBXQT
11. Govindjee S., Simo J.C. Mullins’ effect and the strain amplitude dependence of the storage modulus. Int. J. Solids Struct., 1992, vol. 29, iss. 14-15, pp. 1737-1751. DOI: 10.1016/0020-7683(92)90167-R
12. Hassan T.,Colak O.U., Clayton P.M. Uniaxial strain and stress-controlled cyclic responses of ultrahigh molecular weight polyethylene: experiments and model simulations. J. Eng. Mater. Technol., 2011, vol. 133, iss. 2, art. 021010. DOI: 10.1115/1.4003109
13. Avanzini A., Gallina D. Effect of cyclic strain on the mechanical behavior of a thermoplastic polyurethane. J. Eng. Mater. Technol., 2011, vol. 133, no. 2, art. 021005. DOI: 10.1115/1.4003101
14. Kitagawa M., Mori T., Matsutani T. Rate-dependent nonlinear constitutive equation of polypropylene. J. Polym. Sci. B, 1989, vol. 27, iss. 1, pp. 85-95. DOI: 10.1002/polb.1989.090270106
15. Kitagawa M., Takagi H. Nonlinear constitutive equation for polyethylene under combined tension and torsion. J. Polym. Sci. B, 1990, vol. 28, iss. 11, pp. 1943-1953. DOI: 10.1002/polb.1990.090281105
16. Liu M., Krempl E. A uniaxial viscoplastic model based on total strain and over-stress. J. Mech. Phys. Solids, 1979, vol. 27, iss. 5-6, pp. 377-391. DOI: 10.1016/0022-5096(79)90021-8
17. Krempl E. Models of viscoplasticity. Some comments on equilibrium (back) stress and drag stress. Acta Mech., 1987, vol. 69, no. 1, pp. 25-42. DOI: 10.1007/BF01175712 EDN: BYJKKH
18. Качанов Л.М. О времени разрушения в условиях ползучести. Известия АН СССР. Отделение технических наук, 1958, № 8, с. 26-31.
19. Simo J.C. On a fully three-dimensional finite-strain viscoelastic damage model: formulation and computational aspects. CMAME, 1987, vol. 60, iss. 2, pp. 153-173. DOI: 10.1016/0045-7825(87)90107-1
20. Надаи А. Пластичность и разрушение твердых тел. В 2 т. М., ИИЛ, 1954-1969.
21. Миненков Б.В., Стасенко И.В. Прочность деталей из пластмасс. М., Машиностроение, 1977.
Выпуск
Другие статьи выпуска
Важность наноматериалов обусловлена тем фактом, что они обладают свойствами, отличающими их от классических материалов, что делает их более эффективными в ряде областей применения. Таким образом, в этой статье обсуждается один из таких наноматериалов, которым является нанооксид железа, и его типы (альфа; -Fe2O3, гамма; -Fe2O3 и Fe3O4) в виде частиц. Основное внимание было уделено экологичному методу и его свойствам с использованием растительных экстрактов, которые являются частью методологии получения наноматериалов по принципу “снизу вверх”. Также были рассмотрены факторы, влияющие на процесс получения, включая время реакции, рН и температуру, с помощью нескольких исследований для определения оптимальных условий приготовления.
Сланцы Коцюбинского месторождения Волжского бассейна перспективны как альтернативный источник редкого и стратегически важного металла — рения. Для оценки целесообразности их переработки необходимы данные о количественном содержании рения, что требует разработки относительно быстрого и надежного метода анализа. Определение рения проведено рентгенофлуоресцентным методом с предварительным электрохимическим концентрированием металла его осаждением на катоде после предварительного вскрытия пробы. Применение рентгенофлуоресцентного анализа позволяет определить рений на фоне десятикратного избытка молибдена и других металлов. Содержание рения в глинистых сланцах составило 0,68 plusmn 0,20 г/т, что делает экономически оправданной их переработку. В черных сланцах рений не обнаружен. Результаты анализа рентгенофлуоресцентным методом с предварительным электрохимическим концентрированием сопоставимы с полученными методом ИСП МС. В то же время анализ методом ЛА ИСП МС приводит к заниженным результатам по содержанию рения, что, по-видимому, связано с его тугоплавкостью. Сравнивая два метода, приводящих к достоверным результатам (ИСП МС и электрохимическое концентрирование + рентгенофлуоресцентный анализ), можно отметить, что предлагаемый метод не требует дорогостоящего оборудования и реализуем в полевых условиях
До настоящего времени в основе исследований процессов зажигания разряда в безэлектродных плазменных ускорителях было изучение их однонаправленных конфигураций. Однако многонаправленные безэлектродные плазменные ускорители отличаются от однонаправленных тем, что имеют несколько отверстий во внутреннюю полость газоразрядной камеры и разное направление магнитного поля внутри них, что может влиять на движение электронов при воздействии электрических и магнитных полей во время зажигания разряда. Экспериментально исследован переходный процесс (зажигание разряда) и определены параметры устойчивого зажигания разряда в симметричной газоразрядной камере, открытой с двух концов во внешнее пространство, варьированием напряженностью азимутального электрического и индукцией осевого магнитного полей и расходом разреженного газа. Показано, что в многонаправленных волновых плазменных ускорителях происходит снижение пороговых (поджигных) напряженностей электрического поля при увеличении индукции внешнего статического магнитного поля, в отличие от однонаправленных высокочастотных индукционных плазменных ускорителей с внешним магнитным полем
Рассмотрена космологическая модель инфляции с обобщенным потенциалом скалярного поля, основанная на точных решениях, которые получены из уравнений космологической динамики. Предложенный обобщенный потенциал подразумевает возможность реализации различных инфляционных механизмов в рамках одной космологической модели. На основе предложенного метода получен вид эффективного обобщенного потенциала скалярного поля, включающего в себя описание различных физических эффектов: спонтанного нарушения электрослабой симметрии, тахионной конденсации, спонтанного нарушения суперсимметрии и др. На реализацию конкретного физического механизма в течение инфляции влияет выбор параметров модели. Показано, что предложенные космологические модели соответствуют современным наблюдательным ограничениям на значения параметров космологических возмущений. В рамках гравитации Эйнштейна объединение различных физических эффектов на основе одного обобщенного эффективного потенциала возможно только для сверхпланковских скалярных полей. Тем не менее, используя гравитацию Эйнштейна — Гаусса — Бонне, возможно построение рассматриваемых моделей для субпланковских скалярных полей. Для рассмотренных инфляционных моделей ожидаемый вклад реликтовых гравитационных волн в поляризацию и анизотропию реликтового излучения существенно меньше современных наблюдательных ограничений
Представлены результаты рентгеноструктурного исследования эпитаксиальных пленок (Ge2)1 - x - y(ZnSe)x(GaAs1 - -sBi-s)y, выращенных методом жидкостной эпитаксии на кремниевых подложках с кристаллографической ориентацией (111). Выращенные эпитаксиальные пленки представляют собой твердые растворы (Ge2)1 - y(ZnSe)x(GaAs1 - -sBi-s)y с постепенно изменяющимся молярным составом (0 менее или равно x менее или равно 0,72 и 0 менее или равно y менее или равно 0,46), в которых осуществляется взаимное замещение компонентов. Происходит формирование слоя, обогащенного широкозонными соединениями ZnSe и GaAs1 - -sBi-s, в переходной области между подложкой и поверхностными слоями пленки. Установлено, что полученная эпитаксиальная пленка представляет собой монокристалл с кристаллографической ориентацией (111), состоящий из элементарных ячеек алмазоподобной структуры с параметром решетки aexp = 0,5658 нм. Результаты анализа показали, что нанокристаллиты соединений GaAs1 - -sBi-s, самопроизвольно сформировавшиеся в поверхностных областях эпитаксиальных слоев, имеют кубическую элементарную ячейку с параметром решетки 5,9978 нм и принадлежат фазовой группе P43m. Установлено следующее: размеры нанокристаллитов (33,9; 34,5; 34,9 нм) и их среднее значение (~ 34 нм) свидетельствуют о том, что нанокристаллиты имеют округлую геометрическую форму и формируются преимущественно одинаковых размеров
Гидрогели представляют собой трехмерные полимерные сетки, в которых узлами выступают химические или физические сшивки между макромолекулами. В настоящее время гидрогели на основе полиакриламида являются перспективными материалами для изготовления тканеимитирующих фантомов мягких биологических тканей. Ключевое преимущество таких гидрогелей — возможность регулирования их механических свойств за счет варьирования концентрации сшивателя, т. е. числа сшивок, что позволяет имитировать характеристики различных органов и тканей. Однако подбор концентрации сшивателя для создания фантомов с заданными характеристиками представляет собой сложную задачу, требующую значительных временных и вычислительных ресурсов. Алгоритмы машинного обучения могут определять корреляцию между концентрацией сшивки и параметрами упругости полученного гидрогеля. На основе двух алгоритмов “случайный лес” реализована модель машинного обучения, способная прогнозировать механические свойства тканеимитирующих фантомов. Алгоритмы обучены на основе синтетических данных, полученных в результате проведения численных экспериментов на индентирование в лицензионном программном обеспечении для конечно-элементного анализа ANSYS Workbench (Ansys Inc., США), с применением как линейно-упругой модели поведения материала, так и гиперупругих неогуковской модели и модели Муни — Ривлина, а также на данных натурных экспериментов. Предсказания валидированы с помощью тестовых данных, составивших 30 % всего массива данных и не использованных в обучении алгоритмов, а также на результатах натурных экспериментов Работа выполнена в рамках государственного задания НИЦ “Курчатовский институт”
Представлено численное моделирование перехода от ламинарного течения к турбулентному, что является одной из важнейших и сложных задач современной вычислительной гидродинамики (CFD). Использованы различные подходы к моделированию переходных течений, включая модели турбулентности k–kl–, Transition SST, модель напряжений Рейнольдса (RSM S–) и двухжидкостную модель турбулентности Маликова. Перечисленные модели описывают переходные процессы с учетом специфики турбулентного течения. Проведено сравнение численных результатов с экспериментальными данными при различных уровнях интенсивности турбулентности, что позволило оценить точность и применимость этих моделей. Результаты анализа показали, что двухжидкостная модель Маликова без дополнительных коррекций дает результаты, сопоставимые с другими моделями турбулентности, которые используют дополнительные коррекции для описания перехода от ламинарного течения к турбулентному. Полученные результаты могут быть использованы для совершенствования численных методов моделирования в аэродинамике, теплообменных процессах и в других инженерных приложениях, где важно точное описание переходных турбулентных режимов
Издательство
- Издательство
- МГТУ им. Н.Э. Баумана
- Регион
- Россия, Москва
- Почтовый адрес
- 105005, г. Москва, вн. тер. г. муниципальный округ Басманный, ул. 2-я Бауманская, д. 5, с. 1
- Юр. адрес
- 105005, г. Москва, вн. тер. г. муниципальный округ Басманный, ул. 2-я Бауманская, д. 5, с. 1
- ФИО
- Гордин Михаил Валерьевич (Ректор)
- E-mail адрес
- bauman@bmstu.ru
- Контактный телефон
- +7 (499) 2636377
- Сайт
- https://bmstu.ru/